概念を最初に導入したのは、ケルヴィン（トムソン）であるが、

熱力学の第３法則：絶対零度におけるすべての系のentropyは常にゼロにとれる（Nernst’s theorem）。

を主張したのは、ネルストである。面白いことにネルスト自身は、エントロピーという言葉が嫌いだったという。

2.2 熱力学的なEntropyの計算

　我々は2.1.6で、全微分でないに積分因子を乗じた、をと置くことで、熱力学的な状態量であるエントロピーを導入した。エントロピーの存在はこれによって与えられたが、実際にそれを求める手段は、可逆的な過程に沿った積分である。

　すなわち、ある系が温度Tという状態にある時のentropyは、一般的な熱容量heat capacity、C(T)を用いて、

　　　　　　　　

で求めることができる。

ここで熱量がわからないと、積分はできないが、この定義から熱容量の性質で簡単に導けることがある。すなわち、上記の積分式において、T→０の時には、エントロピーＳも０になる。それゆえ、C（T）→０とならなければならない。

実際の熱容量は、体積か、圧力かのいずれかを一定して計られている。したがって、実際の計算で使われるのは、

　　　　　　　　　　

あるいは、

　　　　　　　　　　

である。ここで、は、体積一定の下での熱容量（定積熱容量）と呼ばれる量であり、は、圧力一定の下での熱容量（定積熱容量）と呼ばれる量である。上記のを導く時には、

エネルギー保存則を拡張した、（エネルギー＋熱）の保存則、